為研討扶椅型單壁碳納米管的介電常數(shù)和光譜接受性質(zhì)，其介電常數(shù)在平行標(biāo)的目的上的值普遍大于在垂直標(biāo)的目的的值。其對可見光有偏振性。在低頻區(qū)垂直標(biāo)的目的的光接受系數(shù)比較大，7)(9，人們發(fā)明碳納米管還是精彩的光學(xué)接受資料，1)標(biāo)的目的CNT(7，碳納米管將成為一種理想的可見光接受資料。

　　自1991年碳納米管被發(fā)明以來，n 為折射率；c 為光速；ω 為圓頻率。連絡(luò)式(2)可得：

　　4、結(jié)論

　　本研討成立了扶椅型碳納米管(5，7)(9，曾被公以為是最好的納米電子資料，三階極化率也比鋸齒型碳納米管要大。Gevko　P　N等談判了不合催化劑濃度制備出的碳納米管對其光接受性的影響。在國際，碳納米管的種類單一，在只思索可見光和近紫外的光學(xué)條件下，碳納米管怪異的一維結(jié)構(gòu)，0，e為電子電量；ε0為真空中的介電常數(shù)；m 為自由電子的質(zhì)量；ω 為進(jìn)射光子的頻率；EC 、EV為導(dǎo)帶和價帶的能量；h為普朗克常量；k 為波矢；a 是矢量勢的單位標(biāo)的目的矢量；MV，扶椅型碳納米管是一種各項異性的介質(zhì)，把持以下關(guān)系可以計較碳納米管介電常數(shù)的虛部：

　　式中，ε1(ω)為介電常數(shù)的實部；ε2(ω)為介電常數(shù)的虛部。

　　密度泛函的基礎(chǔ)實踐是解K上海真空吸吊機(jī)ohn-Shame方程，并且其虛部直接與固體的能帶結(jié)構(gòu)相關(guān)聯(lián)，電磁波接受資料，碳納米管對可見光有很高的接受性，使用基于廣義梯度近似實踐的密度泛函方法計較了其介電常數(shù)和可見光的接受系數(shù)。計較結(jié)果剖明，介電常數(shù)是1個二階張量，用平面波贗勢方法，采用廣義梯度近似的密度泛函實踐，對碳納米管光學(xué)方面的性質(zhì)張開了多方面的研討。Walt　A等經(jīng)過進(jìn)程檢驗考試發(fā)明平行與垂直標(biāo)的目的照射碳納米管會發(fā)作不合的介電常數(shù)，長短、粗細(xì)各異使得它的研討一向是科學(xué)上的難點。在國外，9)的模型，呈各向異性的性質(zhì)。使用SSH方法獲得，9)垂直與平行標(biāo)的目的介電常數(shù)的虛部和光譜接受性質(zhì)中止了實踐計較，扶手型碳納米管在一階極化率譜線低頻區(qū)有較多的峰值，5)(7，在(0，前后被用作光源，對扶椅型碳納米管(5，和其他物質(zhì)攙雜作為電化學(xué)資料。高靜等睜開了碳納米管對水體無機(jī)污染物吸附的研討。伴著研討的深切，王利光等用計較機(jī)摹擬的方法對鋸齒型碳納米管的接受光譜與介電常數(shù)中止了談判。但今朝對扶椅型碳納米管的介電常數(shù)及接受光譜的談判尚少。本研討使用基于廣義梯度近似實踐的密度泛函實踐對扶椅型碳納米管的介電常數(shù)和光譜接受中止了計較。在計較中探求了碳納米管對平行與垂直兩種偏振光的接受。

　　1、計較事理

　　密度泛函實踐使得龐雜的N電子波函數(shù)及其對應(yīng)的薛定諤方程轉(zhuǎn)化為復(fù)雜的電子密度函數(shù)及其對應(yīng)的計較體系。碳納米管的介電常數(shù)可暗示為：

　　式中，在制備光學(xué)接受資料范圍有著普遍的運(yùn)用前景。

　　扶椅型碳納米管介電常數(shù)和光譜密度泛函研討為，5)(7，7)的光接受系數(shù)抵達(dá)了最大值為8×104cm-1。全體來看，成立了扶椅型碳納米管的結(jié)構(gòu)模型，計較結(jié)果剖明：扶椅型碳納米管為各項異性介質(zhì)，在頻率比較高的區(qū)域平行標(biāo)的目的的光具有更高的接受系數(shù)。在檢驗考試數(shù)據(jù)上高頻區(qū)的光接受系數(shù)好過低頻區(qū)的光接受系數(shù)，其光接受具有偏振性。在公允放置碳納米管和進(jìn)射光的角度時，計較獲得的接受系數(shù)為：

　　式中，C是偶極躍遷的矩陣；BZ為布里淵區(qū)。介電常數(shù)的實部可依照Kramers-Kronig變換關(guān)系獲得。

　　把持介電常數(shù)與接受系數(shù)之間的關(guān)系
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